第11节 重新审视米尔曼定理(修订中)
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您可能想知道我们从哪里得到用于确定电路并联分支 (opens new window)上的“米尔曼电压”的奇怪方程，其中每个分支都包含一个串联电阻 (opens new window)和电压源：
这个方程的某些部分似乎对我们以前见过的方程很熟悉。例如，大部分的分母看起来很像我们的并联电阻方程的分母。当然，大分数分子中的 E/R 项应该给出电流的数字，欧姆定律 (opens new window)就是它（I=E/R）。
既然我们已经介绍了戴维南和诺顿源等效项，我们就有了理解米尔曼方程所必需的工具。Millman 方程实际上所做的是将每个分支（及其串联电压源和电阻）视为戴维南等效电路，然后将每个分支转换为等效诺顿电路。
# 1. 戴维南等效电路
因此，在上面的电路中，电池 B1 和电阻器 R1 被视为戴维南源，将被转换为与 4 Ω 电阻器并联的 7 安培（28 伏/4 Ω）诺顿源。最右边的分支将被转换成一个 7 安培电流源（7 伏/1 Ω）和 1 Ω 电阻并联。中间支路根本不包含电压源，将被转换为与 2 Ω 电阻并联的 0 安培诺顿源：
# 2. 诺顿等效电路
由于电流源直接将各自的电流并联，因此总电路电流将为 7 + 0 + 7，即 14 安培。诺顿源电流的这种添加是米尔曼方程的分子所表示的：
# 3. 米尔曼方程
所有诺顿电阻在等效电路中也相互并联，因此它们会减小以产生总电阻。这种源电阻的减小是米尔曼方程的分母所表示的：
在这种情况下，总电阻将等于 571.43 毫欧 (571.43 mΩ)。我们现在可以将等效电路重新绘制为具有单个诺顿电流源和诺顿电阻的电路：
欧姆定律现在可以告诉我们这两个组件的电压（E=IR）：
让我们总结一下到目前为止我们对电路的了解。我们知道，该电路中的总电流由所有支路电压的总和除以它们各自的电阻得出。我们还知道，总电阻是通过取所有分支电阻倒数的倒数得出的。此外，我们应该清楚地知道，通过将总电流乘以总电阻 (E=IR) 可以找到所有分支上的总电压。我们需要做的就是将我们之前获得的总电路电流和总电阻的两个等式放在一起，将它们相乘以找到总电压：
米尔曼方程只不过是戴维南到诺顿转换与并联电阻公式相匹配，以找到电路所有分支上的总电压。所以，希望现在一些谜团已经消失了！
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